એક રેડિયોએક્ટિવ ન્યુક્લિયસ $A$ ધ્યાનમાં લો જે નીચેના ક્રમ દ્વારા સ્થિર ન્યુક્લિયસ $C$ માં ક્ષય પામે છે: $A \to B \to C$. અહીં $B$ એક મધ્યવર્તી ન્યુક્લિયસ છે જે પોતે પણ રેડિયોએક્ટિવ છે. શરૂઆતમાં $A$ ના $N_0$ પરમાણુઓ છે તેમ માનીને,સમયની સાપેક્ષમાં $A$ અને $B$ ના પરમાણુઓની સંખ્યામાં થતા ફેરફારને દર્શાવતો આલેખ દોરો.

(N/A) ક્ષય પ્રક્રિયા $A \xrightarrow{\lambda_A} B \xrightarrow{\lambda_B} C$ ક્રમને અનુસરે છે. સમય $t$ પર $A$ ના પરમાણુઓની સંખ્યા $N_A(t) = N_0 e^{-\lambda_A t}$ દ્વારા આપવામાં આવે છે.
$B$ ના પરમાણુઓના ફેરફારનો દર $\frac{dN_B}{dt} = \lambda_A N_A - \lambda_B N_B$ છે.
શરૂઆતમાં,$t = 0$ સમયે $N_B = 0$ હોય છે. જેમ $A$ નો ક્ષય થાય છે,તેમ $N_B$ વધે છે,મહત્તમ મૂલ્ય $(N_B)_{\max}$ સુધી પહોંચે છે,અને ત્યારબાદ $B$ નો $C$ માં ક્ષય થવાથી તે ઘટે છે.
જે ક્ષણે $N_B = (N_B)_{\max}$ થાય છે,ત્યારે $B$ ના ઉત્પાદનનો દર તેના ક્ષયના દર જેટલો થાય છે,એટલે કે $\lambda_A N_A = \lambda_B N_B$. આ સમય પહેલાં,$B$ નો વૃદ્ધિ દર તેના ક્ષય દર કરતાં વધુ હોય છે,અને આ સમય પછી,તેનો ક્ષય દર તેના વૃદ્ધિ દર કરતાં વધુ હોય છે.