$m$ દળ અને $R$ અવરોધ ધરાવતો એક સળિયો બે સમાંતર સુવાહક તાર પર સરકે છે,જે આકૃતિમાં દર્શાવ્યા મુજબ સમક્ષિતિજ સાથે $\theta$ ખૂણે નમેલા છે. પરિપથ ઉપરના ભાગે એક આદર્શ સુવાહક દ્વારા બંધ કરવામાં આવ્યો છે. શિરોલંબ દિશામાં અચળ ચુંબકીય ક્ષેત્ર $\vec{B}$ છે. જો સળિયો શરૂઆતમાં સ્થિર હોય,તો સમયના વિધેય તરીકે સળિયાનો વેગ શોધો.

(N/A) ચુંબકીય ક્ષેત્રને લંબ વેગનો ઘટક $v \cos \theta$ છે.
સળિયામાં ઉદ્ભવતું પ્રેરિત emf $\varepsilon = B(v \cos \theta) l$ છે,જ્યાં $l = d$.
તેથી,$\varepsilon = B v d \cos \theta$.
પ્રેરિત પ્રવાહ $I = \frac{\varepsilon}{R} = \frac{B v d \cos \theta}{R}$ છે.
સળિયા પર લાગતું ચુંબકીય બળ $F = B I d$ છે,જે સમક્ષિતિજ દિશામાં લાગે છે. ઢાળને સમાંતર આ બળનો ઘટક $F_{\parallel} = F \cos \theta = B I d \cos \theta = \frac{B^2 d^2 v \cos^2 \theta}{R}$ છે.
ઢાળની દિશામાં પરિણામી બળ $F_{\text{net}} = mg \sin \theta - F_{\parallel} = mg \sin \theta - \frac{B^2 d^2 v \cos^2 \theta}{R}$ છે.
ન્યૂટનના બીજા નિયમનો ઉપયોગ કરતા,$m \frac{dv}{dt} = mg \sin \theta - \frac{B^2 d^2 v \cos^2 \theta}{R}$.
આને ફરીથી ગોઠવતા રેખીય વિકલ સમીકરણ મળે છે: $\frac{dv}{dt} + \left( \frac{B^2 d^2 \cos^2 \theta}{mR} \right) v = g \sin \theta$.
શરૂઆતની શરત $v(0) = 0$ સાથે ઉકેલતા,આપણને મળે છે:
$v(t) = \frac{mgR \sin \theta}{B^2 d^2 \cos^2 \theta} \left( 1 - e^{-\frac{B^2 d^2 \cos^2 \theta}{mR} t} \right)$.